Disperzija svjetlosti: povijest otkrića i opis fenomena. Disperzija svjetla

Disperzija svjetlosti je ovisnost indeksa loma o frekvenciji. Istraživanja su pokazala da ovisnost n iz ν svojstven svim supstancama.

Prema Maxwellovoj teoriji, brzina svjetlosti u vakuumu https://pandia.ru/text/80/368/images/image002_190.gif" width="45" height="25 src="> - električna i magnetska konstanta , neovisno o frekvencijama.Uvjerljiva potvrda ovog zaključka dobivena je u astrofizici promatranjem zračenja dvojnih zvijezda.Dvostruka zvijezda je sustav koji se sastoji od dvije zvijezde koje su povezane gravitacijskim silama i gibaju se oko zajedničkog središta tromosti.Promatrač koji se nalazi u ravnini gibanja obiju zvijezda treba vidjeti periodično ponavljajuće međusobne pomrčine tih zvijezda, tijekom kojih se osjetno smanjuje sjaj dvojne zvijezde. Ako je brzina svjetlosti u vakuumu ovisila o frekvenciji, tada tijekom pomrčina ne samo sjaj, već također bi se trebala promijeniti i boja dvojne zvijezde. Na primjer, ako bi brzina c za crvenu svjetlost bila veća nego za ljubičastu, tada bi na početku pomrčine dvostruka zvijezda trebala dobiti plavo-ljubičastu boju, a na kraju - crveno-žuta.Međutim, eksperimenti pokazuju da ne postoje takvi uzorci u promjenama boje dvostrukih zvijezda. Prema tome, brzina u vakuumu za svjetlost bilo koje frekvencije ν je ista. Stoga je disperzija svjetlosti u tvari povezana s ovisnošću fazne brzine svjetlosti u toj tvari o ν:

https://pandia.ru/text/80/368/images/image004_131.gif" width="47" height="48">), onda možemo jednako govoriti o ovisnosti n I v iz λ: n = n(λ) I v = v(λ). Ovisnosti n iz λ I ν nelinearno, tj.

https://pandia.ru/text/80/368/images/image006_106.gif" width="255" height="48 src=">.

Za staklo u području vidljive svjetlosti. Slična priroda ovisnosti n iz λ promatrana u svim prozirnim tvarima, tj. u područjima valnih duljina dovoljno udaljenim od vrpci apsorpcije svjetlosti tvari. Za staklo, ove trake su u UV i IR dijelovima spektra..gif" width="288" height="198">

Običaj je zvati normalna varijanca , ako https://pandia.ru/text/80/368/images/image010_80.gif" width="148" height="48 src=">,

Gdje a, b, c,... – konstante, čije se vrijednosti za svaku tvar određuju eksperimentalno. U većini slučajeva možemo se ograničiti na prva dva člana formule, pod pretpostavkom

https://pandia.ru/text/80/368/images/image012_64.gif" width="80" height="52 src=">

Anomalna disperzija , ako je , tj. indeks loma opada s povećanjem valne duljine.

Na sl. Na slici 24.2 prikazan je tipičan tijek ovisnosti n od λ. Anomalna disperzija odgovara spektralnom području od λ1 prije λ2.

Razmotrimo val opisan jednadžbom:

https://pandia.ru/text/80/368/images/image014_55.gif" width="116 height=20" height="20"> (24,2)

Odredimo brzinu kretanja zadane fazne veličine u prostoru. Da bismo to učinili, diferenciramo izraz (24.2):

Odakle nam brzina:

https://pandia.ru/text/80/368/images/image017_50.gif" width="63" height="48 src="> (24,4)

Razmotrimo puls sastavljen od dva vala s istom amplitudom i sličnim frekvencijama i valnim brojevima:

https://pandia.ru/text/80/368/images/image023_36.gif" width="95" height="25 src=">

gdje je sporo promjenjiva amplituda.

Da bismo pronašli grupnu brzinu U potrebno je napisati uvjet konstantnosti amplitude pulsa:

https://pandia.ru/text/80/368/images/image027_34.gif" width="128" height="20 src=">

Gdje dobivamo grupnu brzinu:

Diferencijala" href="/text/category/differentcial/" rel="bookmark">diferencijala, dobivamo formulu (24.4)

U području anomalne disperzije, grupna brzina svjetlosti u materiji https://pandia.ru/text/80/368/images/image029_36.gif" width="59" height="48 src=">

Može se pokazati da je grupna brzina povezana s faznim odnosom:

https://pandia.ru/text/80/368/images/image031_30.gif" width="364" height="194">

Kolimator stvara paralelni snop svjetlosti koja se proučava. Prizma rastavlja upadnu zraku u spektar. Disperzijski spektar opaža se u žarišnoj ravnini leće L2, koja se ili promatra kroz okular L3 ili fotografira.

Značajna razlika između disperzijskog spektra i difrakcijskog spektra je u tome što kut otklona zraka monokromatske svjetlosti od prizme nije proporcionalan ni valnoj duljini te svjetlosti ni njezinoj frekvenciji. Razlaganje svjetlosti u spektar pomoću prizme događa se prema vrijednostima indeksa loma, stoga je za određivanje valne duljine svjetlosti koja se proučava potrebno znati ovisnost indeksa loma o valnoj duljini. Ovo je nedostatak spektrografa s prizmama. Disperzivni spektralni instrumenti moraju se najprije kalibrirati pomoću standardnih instrumenata koji imaju linijski spektar. No unatoč tome, spektrografi s prizmama imaju široku primjenu u praksi, jer je proizvodnja dobrih prizmi mnogo jednostavnija od dobrih difrakcijskih rešetki. Osim toga, spektrografi s prizmama imaju veći omjer otvora blende.

§ 25. Klasična teorija disperzije svjetlosti

Disperzija svjetlosti rezultat je međudjelovanja elektromagnetskih valova s ​​nabijenim česticama koje čine tvar. Stoga Maxwellova makroskopska elektromagnetska teorija nije mogla objasniti ovaj fenomen. Klasična teorija disperzije razvijena je tek nakon što je Lorentz stvorio elektroničku teoriju strukture tvari.

Iz Maxwellove teorije proizlazi da apsolutni indeks loma n okolina se izražava formulom:

DIV_ADBLOCK97">

https://pandia.ru/text/80/368/images/image035_27.gif" width="108" height="31 src=">.

Iz Maxwellove formule (25.1) slijedi da se disperzija svjetlosti može formalno smatrati posljedicom ovisnosti dielektrične konstante medija ε od frekvencije ν svjetlosni valovi. Iz tečaja o električnoj energiji znamo:

https://pandia.ru/text/80/368/images/image037_29.gif" width="16" height="17"> dielektrična osjetljivost medija, ε0 – električna konstanta, P– projekcija vektora polarizacije na smjer vektora https://pandia.ru/text/80/368/images/image039_27.gif" width="96" height="52 src="> (25.2)

Gore je već spomenuto da zbog visoke frekvencije svjetlosnih valova polarizacija medija je posljedica samo pomaka elektrona(elektronska polarizacija), dakle, za homogeni medij vektor polarizacije

https://pandia.ru/text/80/368/images/image041_22.gif" width="17" height="24"> je inducirani dipolni moment atoma.

z– pomicanje elektrona pod utjecajem električnog polja svjetlosnog vala. Tada vektor polarizacije ima oblik:

https://pandia.ru/text/80/368/images/image044_22.gif" width="16" height="21 src=">.gif" width="108" height="57 src="> ( 25.4)

Dakle, zadatak se svodi na pronalaženje ovisnosti z iz E.

Za prozirne tvari, u prvoj aproksimaciji, možemo pretpostaviti da sljedeće sile djeluju na vibrirajući elektron:
1) prisilna sila

https://pandia.ru/text/80/368/images/image048_21.gif" width="68" height="20"> – ciklička frekvencija svjetlosnog vala;

2) obnavljajuća kvazielastična sila interakcije između optičkog elektrona i ostatka atoma

https://pandia.ru/text/80/368/images/image063_15.gif" width="53" height="25 src=">.gif" width="53" height="25 src=">( na slici 25.2 – točkaste krivulje).

Zapravo, kao što eksperimenti pokazuju, kada svjetlost prolazi kroz bilo koju plinovitu tvar, opaža se cijeli niz apsorpcijskih linija i vrpci karakterističnih za tu tvar. Posljedično, svaku tvar karakterizira određeni skup različitih cikličkih frekvencija ω0k. Stoga se u klasičnu teoriju disperzije svjetlosti uvodi pretpostavka da se svaki atom (ili molekula) tvari može promatrati kao sustav harmonijskih oscilatora - nabijenih čestica s različitim efektivnim nabojima qk i masama mk, koje izvode slobodne neprigušene oscilacije s cikličke frekvencije ω0k. Pod utjecajem električnog polja svjetlosnog vala svi ti oscilatori izvode prisilne oscilacije i doprinose polarizaciji tvari, a time i izrazu za njezin indeks loma. Ako je koeficijent prigušenja za k-ti oscilator koji odgovara cikličkoj frekvenciji ω0k jednak βk, tada dobivamo

https://pandia.ru/text/80/368/images/image067_14.gif" width="502" height="258">

U praksi obično koriste ovisnost indeksa loma o valnoj duljini (sl. 25.3)..gif" width="56" height="48 src="> (na sl. 24.2 to je područje od l1 prije l2 ).

Svjetlo i boja.

Proučavajući zvučne fenomene, upoznali smo se s pojmom interferencije koji se sastoji u tome da kada se dva koherentna vala (odnosno valovi iste frekvencije i konstantne razlike faza) superponiraju, nastaje tzv. interferencijski uzorak, odnosno obrazac raspodjele amplituda vibracija u prostoru koji se ne mijenja tijekom vremena.

Godine 1802. Thomas Young je otkrio interferencija svjetla kao rezultat pokusa spajanja svjetlosnih zraka iz dvaju izvora. Budući da je fenomen interferencije svojstven samo valnim procesima, Youngov je eksperiment bio nepobitan dokaz da svjetlost ima valna svojstva.

Young ne samo da je dokazao da je svjetlost val, već je i izmjerio valnu duljinu. Pokazalo se da svjetlost različitih boja odgovara različitim valnim duljinama. Najduže valne duljine za crveno svjetlo su od do . Sljedeći u silaznom redoslijedu su: narančasta, žuta, zelena, plava, indigo i ljubičasta. Ljubičasta svjetlost je najkraće valne duljine: od do

Budući da između valne duljine i frekvencije titranja postoji obrnuto proporcionalan odnos, najdulja valna duljina odgovara najmanjoj frekvenciji titranja, a najkraća valna duljina najvišoj frekvenciji titranja. Crveno svjetlo ima frekvenciju osciliranja u rasponu od do . Valovi ljubičaste svjetlosti imaju frekvencije od do.

Budući da u Jungovo vrijeme još nisu poznavali druge valove osim mehaničkih, svjetlost se počela predstavljati kao mehanički elastični val, za čije širenje je potreban medij. Ali svjetlost Sunca i zvijezda dopire do nas kroz svemir, gdje nema materije. Stoga se pojavila hipoteza o postojanju posebnog medija - luminifernog etera. Kada je krajem drugog desetljeća 19.st. Pokazalo se da su svjetlosni valovi transverzalni (a transverzalni elastični valovi šire se samo u čvrstim tijelima), pokazalo se da luminiferni eter mora biti čvrst, odnosno da se zvijezde i planeti kreću u krutom luminifernom eteru ne nailazeći na otpor.

Pojava Maxwellove teorije o postojanju elektromagnetskih valova koji se mogu širiti iu vakuumu, Maxwellov teorijski potkrijepljen zaključak o općoj prirodi svjetlosti i elektromagnetskih valova (elektromagnetski valovi su, kao i svjetlosni valovi, transverzalni valovi čija brzina u vakuum jednak brzini svjetlosti u vakuumu) prestaju govoriti o “svjetlosnom eteru”. Daljnji razvoj fizike potvrdio je Maxwellovu pretpostavku da je svjetlost posebna manifestacija elektromagnetskih valova. Vidljiva svjetlost je samo mali raspon elektromagnetskih valova s ​​valnim duljinama od do ili s frekvencijama od do . Ponovimo tablicu iz teme o elektromagnetskim valovima kako biste mogli vizualizirati taj raspon.

Teorija valova nam omogućuje da objasnimo fenomen loma svjetlosti, poznat vam od osmog razreda, koji je davne 1621. godine otkrio nizozemski znanstvenik Willebord Sinellius.

Nakon otkrića Sinelliusa, nekoliko je znanstvenika postavilo hipotezu da je lom svjetlosti posljedica promjene njezine brzine pri prolasku kroz granicu dva medija. Valjanost te hipoteze teorijski su dokazali francuski pravnik i matematičar Pierre Fermat (1662.) i, neovisno o njemu, nizozemski fizičar Christian Huygens (1690.). Na različite načine došli su do istog rezultata, što im omogućuje formuliranje Zakon loma svjetlosti na vama poznat način:

Upadna, lomljena i okomita zraka povučena na granicu između dva medija u točki upadanja zrake leže u istoj ravnini. Omjer sinusa upadnog kuta i sinusa kuta loma konstantna je vrijednost za ova dva medija, jednaka omjeru brzina svjetlosti u tim medijima:

- Ovo relativni indeks loma drugog medija u odnosu na prvi kada zraka prelazi iz prvog medija u drugi, čija se optička gustoća razlikuje od optičke gustoće prvog medija.

Ako svjetlost prelazi iz vakuuma u bilo koji medij, tada imamo posla s apsolutni indeks loma određenog medija(), jednaka omjeru brzine svjetlosti u vakuumu i brzine svjetlosti u određenom mediju:

Vrijednost apsolutnog indeksa loma bilo koje tvari veća je od jedan, kao što se može vidjeti iz donje tablice.

Razlog smanjenja brzine svjetlosti pri njenom prijelazu iz vakuuma u materiju leži u međudjelovanju svjetlosnog vala s atomima i molekulama materije. Što je međudjelovanje jače, veća je optička gustoća medija, a brzina svjetlosti u tom mediju manja. Odnosno, brzina svjetlosti u mediju i apsolutni indeks loma medija određeni su svojstvima tog medija.

Da biste razumjeli kako promjena brzine svjetlosti na granici dvaju medija utječe na lom svjetlosne zrake, razmotrite sliku. Svjetlosni val na slici kreće se iz optičkog medija manje gustoće, poput zraka, u gušći optički medij, poput vode.

Brzina svjetlosti u zraku odgovara valnoj duljini (kao što je poznato, frekvencija vala ostaje nepromijenjena, a odnos između brzine vala, njegove duljine i frekvencije izražava se formulom). Brzina svjetlosti u vodi je jednaka, a jednaka je i odgovarajuća valna duljina.

Svjetlosni val pada na granicu između dva medija pod kutom.

Valna točka je prva koja dolazi do sučelja između dva medija. Tijekom određenog vremena, točka će, krećući se u zraku istom brzinom, doći do točke. Tijekom tog vremena, točka će, krećući se u vodi brzinom, prijeći kraću udaljenost, dosežući samo točku. U tom će slučaju takozvana valna fronta u vodi biti zakrenuta pod određenim kutom u odnosu na frontu u zraku, a vektor brzine, koji je uvijek okomit na valnu frontu i podudara se sa smjerom njezina širenja, bit će rotirati, približavajući se okomici , postaviti na sučelje između dva medija. Zbog toga će kut loma biti manji od kuta upada.

Kao što znamo, pri prolasku kroz trokutastu staklenu prizmu bijela svjetlost ne samo da se lomi, odstupajući prema širem dijelu prizme, već se rastavlja u spektar, s istim rasporedom boja za sve slučajeve: crvena, narančasta, žuta , zelena, plava, plava, ljubičasta, pri čemu je crvena zraka najbliža vrhu prizme, a ljubičasta zraka najbliža dnu prizme. U osmom razredu rekli smo da je bijela svjetlost složena, a obojene zrake koje se oslobađaju iz bijele zrake pri prolasku kroz prizmu su jednostavne (monokromatske), budući da kada bilo koja od obojenih zraka dobivenih razlaganjem prođe kroz prizmu, boja takve zrake ne mijenja. Također smo rekli da razlaganje snopa bijele svjetlosti na spektar znači da zrake različitih boja imaju različite indekse loma na granici dva prozirna medija. Ispada da indeks loma ne ovisi samo o svojstvima medija, već io frekvenciji (boji) svjetlosnog vala. Prisjetimo se da je najniža frekvencija crvenog vala polovica najviše frekvencije ljubičastog vala i uspoređujući to s rezultirajućim uzorkom loma zrake razloženim u spektar, možemo zaključiti da je indeks loma za valove s višom frekvencijom veći nego za valove s nižom frekvencijom. A kako je indeks loma omjer brzine svjetlosti u prvom mediju i brzine svjetlosti u drugom, nameće se zaključak da brzina svjetlosti u mediju ovisi i o frekvenciji svjetlosnog vala. Stoga malo pojasnimo definiciju disperzije svjetlosti danu u osmom razredu:

Ovisnost indeksa loma tvari i brzine svjetlosti u njoj o frekvenciji svjetlosnog vala naziva se disperzija svjetlosti.

Dopunimo znanje koje imamo iz osmog razreda o boji predmeta jednim iskustvom. Propustimo snop bijele svjetlosti kroz prozirnu staklenu trokutastu prizmu tako da se na bijelom ekranu pojavi slika spektra. Pokrijmo desnu stranu spektra trakom od zelenog papira. Boja trake će ostati svijetlo zelena i neće promijeniti nijansu samo tamo gdje na nju padaju zelene zrake. U žutom dijelu spektra zelena papirna traka će promijeniti nijansu u žućkastozelenu, au ostalim dijelovima spektra postat će tamna. To znači da boja koja pokriva traku ima sposobnost reflektirati samo zelenu svjetlost i apsorbirati svjetlost svih ostalih boja.

Trenutno se za dobivanje jasnih i svijetlih spektara koriste posebni optički instrumenti: spektrografi i spektroskopi. Spektrograf vam omogućuje da dobijete fotografiju spektra - spektrogram - a spektroskop vam omogućuje da svojim okom promatrate rezultirajući spektar na brušenom staklu, povećavajući sliku pomoću leće.

Spektroskop je 1815. dizajnirao njemački fizičar Joseph Fraunhofer za proučavanje fenomena disperzije.

Kada se bijeli svjetlosni snop razloži kroz prozirnu staklenu prizmu, dobije se spektar u obliku kontinuiranog pojasa u kojem su zastupljene sve boje (odnosno valovi svih frekvencija od
do), glatko se pretvarajući jedan u drugi. Takav spektar nazivamo kontinuiranim i kontinuiranim.

Kontinuirani spektar karakterističan je za čvrsta i tekuća zračeća tijela s temperaturom reda veličine nekoliko tisuća Celzijevih stupnjeva. Kontinuirani spektar također proizvode svjetleći plinovi i pare ako su pod vrlo visokim tlakom (to jest, ako su sile međudjelovanja između njihovih molekula dovoljno jake). Na primjer, kontinuirani spektar se može vidjeti ako spektroskop usmjerite prema svjetlosti vruće žarne niti električne žarulje ( ), užarena površina rastaljenog metala, plamen svijeće. U plamenu svijeće svjetlost emitiraju sićušne, vruće čvrste čestice, od kojih se svaka sastoji od ogromnog broja atoma koji međusobno djeluju.

Ako kao izvor svjetlosti koristite svjetleće plinove male gustoće koji se sastoje od atoma čija je interakcija zanemarivo mala, a imaju temperaturu ili višu, spektar će izgledati drugačije. Primjerice, dodate li komad kuhinjske soli u plamen plinskog plamenika, plamen će požutjeti, a u spektru promatranom spektroskopom vidjet će se dvije usko razmaknute žute linije, karakteristične za spektar natrijeve pare. (pod utjecajem visoke temperature molekule NaCl raspale su se na atome natrija i klora, ali je sjaj atoma klora puno teže izazvati od sjaja atoma natrija).

Ostali kemijski elementi proizvode različite skupove pojedinačnih linija specifičnih valnih duljina. Takvi se spektri nazivaju vladao.

Spektri (i kontinuirani i linijski) dobiveni kada svjetlost emitira vruća tvar nazivaju se spektri emisije.

Osim emisijskih spektara postoje i apsorpcijski spektri. Apsorpcijski spektri također mogu biti obrubljeni.

Linijski apsorpcijski spektri daju plinove niske gustoće koji se sastoje od izoliranih atoma kada svjetlost prolazi kroz njih iz svjetlijeg i toplijeg (u usporedbi s temperaturom samih plinova) izvora, dajući kontinuirani spektar.

Na primjer, ako svjetlost žarulje sa žarnom niti propustite kroz posudu koja sadrži natrijeve pare, čija je temperatura niža od temperature niti žarulje sa žarnom niti, dvije uske crne linije pojavit će se u kontinuiranom spektru svjetlosti žarulje na mjestu gdje se nalaze žute linije u spektru emisije natrija. Ovo će biti linijski apsorpcijski spektar natrija. To jest, apsorpcijske linije natrijevih atoma točno odgovaraju njegovim emisijskim linijama.

Podudarnost emisijskih i apsorpcijskih linija također se može uočiti u spektrima drugih elemenata.

Godine 1859. njemački fizičar Gustav Kirchhoff ustanovio je zakon o zračenju(ne brkati Kirchhoffov zakon o zračenju s Kirchhoffovim pravilima za proračun električnih krugova i Kirchhoffovim kemijskim zakonom), prema kojem atomi određenog elementa apsorbiraju svjetlosne valove na istim frekvencijama na kojima emitiraju.

Spektar atoma svakog kemijskog elementa je jedinstven, što je dovelo do metode spektralne analize, koju su 1859. razvili Gustav Kirchhoff i Robert Bunsen.

Spektralna analiza je metoda za određivanje kemijskog sastava tvari iz njenog linijskog spektra.

Za provedbu spektralne analize tvar koja se proučava dovodi se u stanje atomskog plina (atomizira) i istovremeno se atomi pobuđuju, odnosno dobivaju dodatnu energiju. Za atomizaciju i ekscitaciju koriste se visokotemperaturni izvori svjetlosti: plamen ili električna pražnjenja. Stavljaju uzorak ispitivane tvari u obliku praha ili aerosola (to jest, sitne kapljice otopine raspršene u zrak). Zatim se pomoću spektrografa dobiva fotografija spektra atoma elemenata koji čine tvar. Trenutno postoje tablice spektara svih kemijskih elemenata. Pronalazeći u tablici točno iste spektre koji su dobiveni tijekom analize uzorka koji se proučava, saznat će koji su kemijski elementi uključeni u njegov sastav.

Spektralna analiza se koristi u metalurgiji, strojarstvu, nuklearnoj industriji, geologiji, arheologiji, forenzici i astronomiji. U astronomiji se metodom spektralne analize utvrđuje kemijski sastav atmosfere planeta i zvijezda, temperatura zvijezda i magnetska indukcija njihovih polja. Na temelju pomaka spektralnih linija u spektrima galaksija određena je njihova brzina, što je omogućilo zaključak o širenju Svemira.

Zašto atomi svakog kemijskog elementa imaju svoj vlastiti strogo individualni skup spektralnih linija? Zašto se emisijska i apsorpcijska linija u spektru određenog elementa podudaraju? Što uzrokuje razlike u spektrima atoma različitih elemenata? Odgovore na ova pitanja dala je kvantna mehanika, nastala u 20. stoljeću, čiji je jedan od utemeljitelja bio danski fizičar Niels Bohr.

Niels Bohr je došao do zaključka da svjetlost emitiraju atomi materije, na temelju čega je 1913. formulirao dva postulata:

Atom može biti samo u posebnim, stacionarnim stanjima. Svako stanje odgovara određenoj energetskoj vrijednosti - energetskoj razini. Budući da je u stacionarnom stanju, atom niti emitira niti apsorbira.

Stacionarna stanja odgovaraju stacionarnim orbitama duž kojih se kreću elektroni. Brojevi stacionarnih orbita i energetskih razina (počevši od prve) općenito se označavaju latiničnim slovima: , itd. Polumjeri orbita, kao i energije stacionarnih stanja, mogu poprimiti ne bilo koje, već određene diskretne vrijednosti. Prva orbita je najbliža jezgri.

Maxwellova elektromagnetska teorija za prozirne medije povezuje indeks loma n i dielektričnu konstantu  jednadžbom: =n 2 (1)

Polarizacija P molekule povezana je s dielektričnom konstantom medija: P=P def +P op =(-1)/(+2)(M/d)=4/3N A , (2 )

gdje je P def deformacijska polarizacija; P ili – orijentacijska polarizacija; M je molekulska težina tvari; d-gustoća tvari; N A - Avagadro broj;  je polarizabilnost molekule.

Zamjenom n 2 u jednadžbu (2) umjesto  i  el, umjesto , dobivamo (n 2 - 1)/ (n 2 + 2) (M /d) = 4/3N A  el = R el = R M ( 3)

Ova se formula naziva Lorentz-Lorentzova formula, vrijednost R M u njoj je molarna refrakcija. Iz ove formule slijedi da vrijednost RM, određena preko indeksa loma tvari, služi kao mjera elektronske polarizacije njezinih molekula. U fizikalno-kemijskim studijama koristi se i specifična refrakcija: r = R M / M = (n 2 1)/ (n 2 + 2) (1/d) (4)

Molarna refrakcija ima dimenziju cm 3 /mol, specifična refrakcija ima dimenziju cm 3 /g. Promatrajući molekulu aproksimativno kao kuglu polumjera r m s vodljivom površinom, pokazuje se da je  el = r M 3. U ovom slučaju, R M = 4/3  N A g 3 (5)

oni. molarna refrakcija jednaka je vlastitom volumenu molekula 1 mola tvari. Za nepolarne tvari R M =P, za polarne tvari R M je manji od P za iznos orijentacijske polarizacije.

Kao što slijedi iz jednadžbe (3), vrijednost molarne refrakcije određena je samo polarizabilnosti i ne ovisi o temperaturi i agregatnom stanju tvari.

Refrakcija je mjera polarizabilnosti molekularne elektronske ljuske. Elektronsku ljusku molekule čine ljuske atoma koji tvore molekulu. Pri izračunavanju refrakcije molekule kroz refrakcije njezinih sastavnih čestica, potrebno je uzeti u obzir valentna stanja atoma, značajke njihovog rasporeda, za koje se uvode posebni pojmovi - prirast višestrukih (dvostruki i trostruki ugljik- ugljik) i druge veze, kao i korekcije za poseban položaj pojedinih atoma i skupina u molekuli: Rm= Ra+Ri, (6)

gdje su R A i Ri atomski lomovi odnosno priraštaji višestrukih veza, koji su navedeni u referentnim knjigama.

Jednadžba (6) izražava pravilo aditivnosti molarne refrakcije. Pravilo aditivnosti može se koristiti za određivanje strukture molekula: usporedite Rm, pronađen iz eksperimentalnih podataka pomoću jednadžbe (3), s onim izračunatim pomoću jednadžbe (6) za očekivanu strukturu molekule.

Osim kemijske strukture tvari, vrijednost njezina indeksa loma određena je valnom duljinom upadne svjetlosti i temperaturom mjerenja. U pravilu, s povećanjem valne duljine indeks loma se smanjuje, ali za neke kristalne tvari opaža se anomalno ponašanje ove ovisnosti. Ovisnost loma ili indeksa loma svjetlosti o valnoj duljini naziva se disperzija. Mjera disperzije može biti razlika između vrijednosti indeksa loma izmjerenih na različitim valnim duljinama, tzv. prosječna varijanca. Bezdimenzijska veličina, relativna disperzija, također je mjera disperzije:

 F , C , D =(n f – n C)/(n D -l)]10 3 (9)

gdje su nf, nC, nD indeksi loma izmjereni za F i C linije vodika i D liniju natrija. Relativna disperzija  F, C, D vrlo je osjetljiva na prisutnost i položaj dvostrukih veza u molekuli. Vrijednost indeksa loma tvari također ovisi o temperaturi mjerenja. Kako se temperatura smanjuje, tvar postaje optički gušća, tj. povećava se indeks loma. Stoga je pri provođenju refraktometrijskih mjerenja potrebno termostatirati refraktometar. Kod plinova indeks loma također ovisi o tlaku. Opća ovisnost indeksa loma plina o temperaturi i tlaku izražava se formulom: n-1=(n 0 -1)(P/760)[(1+P)/(1+t)] (7)

gdje je n indeks loma pri tlaku P i temperaturi t°C; n 0 - indeks loma u normalnim uvjetima; P - tlak u mmHg. Umjetnost.;  i  - koeficijenti ovisni o prirodi plina .

4. Uređaji za refraktometrijsku analizu. Za određivanje stupnja refrakcije mogu se koristiti refraktometri i interferometri. Najrašireniji refraktometri su Abbe i Pulfrich.

Abbeovi refraktometri. Ovi instrumenti su dizajnirani za brzo određivanje indeksa loma i prosječne disperzije krutih tvari i malih količina tekućina. Njihova najvažnija značajka je korištenje “bijelog” svjetla, dnevnog ili električnog, a očitanje s uređaja daje indeks loma jednak n D indeksu izmjerenom za monokromatsko svjetlo žute D linije u natrijevom spektru. Na uređajima tipa Abbe možete promijeniti indeks loma u rasponu od 1,2 -2,0. Rad refraktometra temelji se na fenomenu potpunog unutarnjeg odraza, koji se sastoji u tome da ako zraka svjetlosti ide od medija 1 do medija 2, tada pri određenoj vrijednosti kuta upada  =  0, kut loma x poprimit će maksimalnu vrijednost x 0 = 90. U ovom slučaju, zraka će, nakon što je dosegla sučelje, ići duž te površine i, prema tome, u tom položaju sino/sin 90= n 2 /n 1 ili n 2 /n 1 = sin 0 (1)

U cilj 0 naziva se granični kut. Glavni dio uređaja su dvije pravokutne prizme presavijene dijagonalnim ravninama, između kojih se nalazi mala količina tekućine (1-2 kapi). Plohe prizmi su pritisnute jedna o drugu, a tekućina se širi između njih u tankom sloju (0,1-0,2 mm). Rub jedne od prizmi osvijetljen je difuznom svjetlošću koja se odbija od zrcala. Svjetlosne zrake prolaze kroz prizmu, sloj tekućine, drugu prizmu, izlaze iz nje i ulaze u okular teleskopa. Zakretanjem prizmi u odnosu na izvor svjetlosti moguće je postići takav položaj da dio zraka koje ulaze u prvu (svjetleću) prizmu doživi potpunu unutarnju refleksiju na granici između prizme i sloja tekućine i, zbog toga, ne ulazi ni u drugu prizmu ni u okular. Drugi dio zraka koji pogađaju sučelje sloja prizma-tekućina pod kutovima manjim od graničnog ulaze u okular, zbog čega će jedan dio vidnog polja biti neosvijetljen, a drugi - osvijetljen. Prizme se okreću sve dok se sučelje između svjetla i sjene ne poklopi s križem niti koje se nalaze u polju okulara. U tom položaju očitava se vrijednost indeksa loma prema položaju kazaljke na skali refraktometra. Ako je indeks loma prizme jednak n , tada će indeks loma tvari koja se proučava n x biti jednak n x = n  sin  0 (2)

OKO

Očito je da n x mora biti manji od indeksa loma mjerne prizme. Uređaj omogućuje očitavanje vrijednosti n x izravno na skali refraktometra. Primjena gornje jednadžbe dopuštena je samo za lom monokromatske svjetlosti. Kada se koristi “bijelo” svjetlo za mjerenje indeksa loma, neće biti oštre granice između svjetla i sjene u vidnom polju, jer zbog disperzije (ovisnosti loma o valnoj duljini) pojavit će se niz granica različitih boja (spektra). Uklanjanje ovog fenomena - akromatizacije - provodi se pomoću posebnog kompenzatora koji se nalazi u donjem dijelu teleskopa. Kompenzator se sastoji od dvije Amicijeve prizme. Amicijeva prizma je zalijepljena od tri dijela odabrana tako da žute zrake prolazeći kroz prizmu ne mijenjaju smjer. S položajem prizmi prikazanim na slici a, bijela će se svjetlost, prolazeći kroz kompenzator, razložiti na spektar, jer ukupna kutna disperzija je maksimalna, a na položaju prizmi prikazanom na sl. b, bijela svjetlost ostaje pomaknuta (ukupna disperzija je 0).

Kada svjetlost, razložena na sastavne dijelove na mjernoj prizmi, udari u kompenzator, okretanjem kompenzatora možete odabrati takav relativni položaj njegovih prizmi pri kojem je njihova ukupna disperzija jednaka veličini i suprotnom predznaku od disperzije svjetlosti. zraka koja prolazi kroz blok prizme refraktometra, a ukupna disperzija bit će jednaka nuli. Zahvaljujući tome, prethodno razloženi snop ponovno će se sastaviti u bijeli snop čiji se smjer podudara s konstantnim smjerom žutog snopa. U vidnom polju (okularu) pojavit će se oštra granica čiji položaj odgovara snopu određene valne duljine - žuta natrijeva D-linija , unatoč tome što je vidno polje obasjano bijelom svjetlošću.

Pulfrich refraktometri. Posebnost ovih uređaja je korištenje izvora svjetlosti s linijskim spektrom (natrijeve, vodikove, helijeve svjetiljke) i mjernih prizmi s lomnim kutom od 90°. Ljestvica u ovim uređajima je graduirana u kutnim jedinicama i potrebno ju je pomoću posebnih tablica pretvoriti u indeks loma. Međutim, uz pomoć Pulfrichovih refraktometara moguće je odrediti indeks loma za različite valne duljine i izmjeriti disperziju s točnošću od 10 -5. Glavni dio ovih uređaja je pravokutna prizma, čija je jedna strana vodoravna, a druga okomita. Cilindrična posuda napunjena ispitivanom tekućinom zalijepljena je na horizontalnu površinu.

S Svjetlost iz monokromatskog izvora pada na posudu s tekućinom kroz sabirnu (kondenzatorsku) leću i usmjerava se paralelno s horizontalnom granicom tekućeg stakla. Prolaskom kroz tekućinu i prizmu izlazi tako usmjerena zraka koja sa svojim prvobitnim smjerom tvori kut i. U prizmi je kut između okomice na granicu i smjera te zrake granični, jer smjer bi joj bio isti kad bi zraka a / sa strane okomite plohe ušla u prizmu padajući redom u tekućinu i zrak. Veličine n x i i povezane su formulom n x = n B 2 -sin 2 i (1), gdje je n x indeks loma tekućine; n B - indeks loma prizme (naveden u putovnici uređaja); i promatrani kut na izlazu iz refraktometra. Da bi se odredio kut i, nitni križić okulara teleskopa usmjerava se na gornju granicu spektralnog pojasa i broji se duž ljestvice (stupnjevi) i nonijusa (minute). Za izvođenje točnih mjerenja potrebna je kontrola temperature s točnošću od ± 0,2 °C. Nedostatak uređaja je potreba za korištenjem monokromatskog svjetla i značajnih količina (3-5 ml) ispitivane tvari, kao i potreba za ponovnim izračunavanjem očitanja uzetih u kutne jedinice u vrijednosti indeksa loma i pomoću posebnih tablica za to.

Automatski kontinuirani refraktometar. Za automatsko kontinuirano praćenje nekih industrija često se koriste RAS refraktometri. Shematski dijagram RAS refraktometra na sl. Snop svjetlosti iz iluminatora 1 prolazi kroz leću 2 i pogađa prizmu koja se sastoji od dvije polovice - konstantne 3 i tekuće 3/. Analizirana tekućina teče kroz protočnu prizmu 3. Zatim svjetlosna zraka prolazi kroz fiksnu lomnu prizmu 4 i pokretnu rotirajuću prizmu 5, koja se može okretati oko svoje osi pomoću motora 6. Nakon toga svjetlosna zraka pogađa dvostruku fotoćeliju 7. Fotostruje iz tih fotoćelija ulaze u naredbu aparat 8. Ako se indeks loma tekućine koja teče ne mijenja, fotostruje na fotoćelijama se kompenziraju. Ako se indeks loma tekućine koja teče mijenja, to dovodi do kršenja jednakosti osvjetljenja fotoćelija, tj. fotostruje dviju fotoćelija 7 nisu kompenzirane. U tom slučaju komandni uređaj uključuje motor 6 koji počinje rotirati prizmu 5 dok se ne uspostavi ravnoteža. Kut rotacije prizme 5 bit će proporcionalan trenutnoj vrijednosti indeksa loma tekućine koja teče.

Bilješka. Izvješće o ovom radu treba sadržavati crtež međusobnog položaja instrumenata pri određivanju lomnog kuta prizme i kuta najmanjeg odstupanja s oznakom putanje zraka.

Kontrolna pitanja

1. Što je pojava disperzije svjetlosti?

2. Čime se objašnjava razlaganje bijelih svjetlosnih zraka na njihove spektralne komponente pomoću prizme?

3. Je li u dugovalnom ili kratkovalnom području spektra najpovoljnije koristiti prizmu kao disperzni element?

4. Što se podrazumijeva pod kutom otklona grede prizmom?

5. Pokažite da kada zrake putuju simetrično kroz prizmu (tj. kada je α = γ (slika 4.1)) vrijedi formula (4.1).

6. Izvedite formulu (4.2).

Laboratorijski rad br.5

Difrakcijska rešetka

Cilj rada: proučavanje difrakcije svjetlosti na prozirnoj difrakcijskoj rešetki, određivanje parametara rešetke i spektralnog sastava zračenja.

Opće informacije

Difrakcija je skup pojava opaženih tijekom prostiranja svjetlosti u mediju s oštrim nehomogenostima i povezanih s odstupanjima od zakona geometrijske optike. Difrakcija, posebno, dovodi do savijanja svjetlosnih valova oko prepreka i prodiranja svjetlosti u područje geometrijske sjene.

Ne postoji značajna fizička razlika između interferencije i difrakcije. Oba fenomena uključuju preraspodjelu svjetlosnog toka kao rezultat superpozicije valova.

Postoje dvije vrste difrakcije. Ako su izvor svjetlosti i točka promatranja toliko udaljeni od prepreke da zrake koje upadaju na prepreku i zrake koje idu na točku promatranja tvore gotovo paralelne zrake, govorimo o Fraunhoferovoj difrakciji, au suprotnom govorimo o Fresnelovoj difrakciji.

Tijekom difrakcije na mnogo rupa iste vrste u neprozirnom ekranu javlja se interferencijska interakcija difraktiranih valova. Dodatni učinak interferencije opaža se ako su udaljenosti između rupa jednake ili variraju prema određenom zakonu, a osvjetljenje je koherentno. Na jednakim udaljenostima između rupa, fazna razlika između difraktiranih valova ostat će nepromijenjena, a interferencijski član bit će različit od nule. S kaotičnim rasporedom rupa, fazna razlika se mijenja nasumično, interferencijski član je jednak nuli, a intenziteti svih zraka koje se šire u određenom smjeru jednostavno se zbrajaju. Slična će se slika dogoditi s nekoherentnim osvjetljenjem.

Strogo izračunavanje difrakcijskog uzorka provodi se u skladu s Huygens-Fresnelovim načelom, integriranjem zračenja sekundarnih izvora unutar proreza rešetke i zatim zbrajanjem oscilacija koje se prenose iz svih proreza. Ovaj izračun možete pronaći u bilo kojem udžbeniku fizike, na primjer.

Ograničimo se na opisivanje difrakcijskog uzorka pomoću Fresnelovih zona. U smjeru  cijela površina difrakcijske rešetke odgovara jednoj Fresnelovoj zoni, te se u tom smjeru formira glavni maksimum nultog reda. Minimumi će biti u smjerovima koji odgovaraju parnom broju Fresnelovih zona koje se uklapaju u rešetku: L grijeh k, gdje L=Nd- širina mreže, k= 1, 2,. Neparan broj Fresnelovih zona stane u rešetku na Nd grijeh=( k+ 1/2), a ti kutovi odgovaraju maksimumima. Intenzitet ovih maksimuma, kao u slučaju jednog proreza, naglo opada s porastom k– reda maksimuma, a nazivaju se bočni maksimumi.

Kada je uvjet ispunjen k/N =m, Gdje m= 1, 2,, unatoč činjenici da u rešetki postoji paran broj Fresnelovih zona, zračenje iz proreza dolazi u istoj fazi, jer je razlika u putu zraka iz susjednih proreza jednaka cijeli broj valnih duljina:

U ovom slučaju, umjesto minimuma, formira se maksimum.

Ako pretpostavimo da prorezi jednako emitiraju u svim smjerovima, tada će intenziteti ovih maksimuma biti isti i jednaki intenzitetu nultog maksimuma (Sl. 5.2, A). Ti se maksimumi nazivaju glavni.

S velikim brojem utora N(stotine tisuća) glavni maksimumi su uske trake odvojene širokim intervalima, gdje se intenzitet svjetlosti može smatrati jednakim nuli. Oštrina glavnih maksimuma određena je brojem proreza N, a intenzitet svakog od njih je proporcionalan N 2 .

Na sl. 5.2, b prikazuje distribuciju intenziteta zbog difrakcije na svakom prorezu. Dobivena raspodjela intenziteta je superpozicija raspodjela na jednom prorezu i na formiranoj periodičnoj strukturi N pukotine (Sl. 5.2, V).

Disperzija i moć razlučivanja difrakcijske rešetke. Položaj glavnih maksimuma ovisi o valnoj duljini, stoga, ako zračenje sadrži različite valne duljine, svi maksimumi (osim središnjeg) bit će rastavljeni u spektar. Dakle, difrakcijska rešetka je spektralni uređaj. Najvažnije karakteristike spektralnih instrumenata su disperzija i moć razlučivanja.

Kutna disperzijaD definira se kao omjer kuta  između smjerova i difrakcijskih maksimuma m-tog reda, koji odgovara zračenju bliskih valnih duljina  1 i  2, razlici valnih duljina  1  2 :

Kutna disperzija obično se izražava u kutnim jedinicama (sekundama ili minutama) po angstromu (ili nanometru). Iz osnovne jednadžbe za ogibne kutove d grijeh= m, prelazeći na diferencijale, dobivamo

(5.2)

Mogućnost razlučivanja (tj. odvojene percepcije) dviju bliskih spektralnih linija ne ovisi samo o udaljenosti između njih, već i o širini spektralnog maksimuma. Na sl. Slika 5.3 prikazuje rezultirajući intenzitet opažen kada su dva bliska maksimuma superponirana. Kada A oba se maksimuma percipiraju kao jedan. Kada b maksimumi su vidljivi odvojeno.

Kriterij rezolucije uveo je Rayleigh, koji je predložio da se dvije spektralne linije smatraju razdvojenima u slučaju kada se maksimum za jednu valnu duljinu  1 podudara s minimumom za drugu  2. U ovom slučaju (jednakim intenzitetom ja 0 simetričnih maksimuma koji se proučavaju), dubina "poniranja" između izbočina bit će 0,2 ja 0 . Prisutnost takvog udubljenja u promatranoj rezultirajućoj konturi utvrđuje se prilično pouzdano korištenjem vizualnih i objektivnih (fotografskih i električnih) metoda registracije.

Za mjeru rezolucija(permisivna moć)R uzeti bezdimenzionalnu veličinu jednaku omjeru valne duljine , blizu koje se nalaze razlučene linije, prema najmanjoj razlici valnih duljina = 1  2 , koja zadovoljava Rayleighov kriterij:
.

Da bismo odredili moć razlučivanja difrakcijske rešetke, stvaramo uvjete koji daju položaje maksimuma reda m za valne duljine  1 i  2:

Premjestiti se iz m th maksimum za valnu duljinu  2 do odgovarajućeg minimuma, potrebno je da se razlika putanje promijeni za  2 / N, Gdje N – broj linija rešetke. Dakle, minimum 2 promatra se u smjeru min koji zadovoljava uvjet

Da bi se zadovoljio Rayleighov uvjet, potrebno je staviti
, gdje

Budući da su  1 i  2 blizu jedno drugom, tj.  1  2 je mala vrijednost, moć razlučivanja određena je izrazom

(5.3)

Glavni elementi eksperimentalna postavka(Sl. 5.4) su izvor svjetlosti 1 (živina lampa), goniometar 4 i difrakcijska rešetka 6 . Zračenje lampe osvjetljava prazninu 2 kolimator 3 goniometar i difrakcijska rešetka ugrađena u držač 5 okomito na upadne zrake. Optika 9 Goniometar se može okretati oko okomite osi goniometra. Difrakcijski spektar promatra se u žarišnoj ravnini okulara teleskopa. Kutni položaj teleskopa određen je mjerilom 7 i vernier 8 brojčanik goniometra. Podjela ljestvice goniometra je 30′, a ljestvica nonijusa 1′. Budući da se referentna točka na skali goniometra ne mora podudarati sa smjerom normale na površinu rešetke, difrakcijski kut m određen je razlikom između dva kuta ( m  0), gdje je  0 kut koji odgovara središnjem ( m = 0) difrakcijski maksimum.

(ili valna duljina) svjetlosti (frekventna disperzija), ili, isto, ovisnost fazne brzine svjetlosti u tvari o valnoj duljini (ili frekvenciji). Eksperimentalno ga je otkrio Newton oko 1672., iako je teoretski prilično dobro objašnjen mnogo kasnije.

• Prostorna disperzija je ovisnost tenzora dielektrične konstante medija o valnom vektoru. Ova ovisnost uzrokuje brojne fenomene koji se nazivaju učinci prostorne polarizacije.

Jedan od najočitijih primjera disperzije je razlaganje bijele svjetlosti pri prolasku kroz prizmu (Newtonov pokus). Bit fenomena disperzije je nejednaka brzina prostiranja svjetlosnih zraka različitih valnih duljina u prozirnoj tvari – optičkom mediju (dok je u vakuumu brzina svjetlosti uvijek ista, neovisno o valnoj duljini, a time i boji). Tipično, što je veća frekvencija vala, to je veći indeks loma medija i niža brzina svjetlosti u njemu:

• crvena ima najveću brzinu u mediju i najmanji stupanj refrakcije,
• Ljubičasta boja ima najmanju brzinu svjetlosti u mediju i najveći stupanj loma.

Međutim, u nekim tvarima (na primjer, pare joda) opaža se anomalan disperzijski učinak, u kojem se plave zrake lome manje od crvenih, dok druge zrake apsorbira tvar i izmiču promatranju. Strože govoreći, anomalna disperzija je široko rasprostranjena, na primjer, opaža se u gotovo svim plinovima na frekvencijama u blizini apsorpcijskih linija, ali u jodnim parama je prilično pogodna za promatranje u optičkom području, gdje oni vrlo snažno apsorbiraju svjetlost.

Disperzija svjetlosti omogućila je po prvi put prilično uvjerljivu demonstraciju kompozitne prirode bijele svjetlosti.

• Bijela svjetlost se razlaže u spektar kao rezultat prolaska kroz difrakcijsku rešetku ili refleksije od nje (ovo nije povezano s fenomenom disperzije, već se objašnjava prirodom difrakcije). Difrakcijski i prizmatični spektar se ponešto razlikuju: prizmatični spektar je sabijen u crvenom dijelu i razvučen u ljubičastom te je poredan u silaznom redoslijedu valne duljine: od crvene do ljubičaste; normalni (difrakcijski) spektar je ujednačen u svim područjima i poredan je prema rastućim valnim duljinama: od ljubičaste do crvene.

Po analogiji s disperzijom svjetlosti, slične pojave ovisnosti širenja valova bilo koje druge prirode o valnoj duljini (ili frekvenciji) također se nazivaju disperzijom. Iz tog razloga, na primjer, izraz zakon disperzije, koji se koristi kao naziv kvantitativnog odnosa koji povezuje frekvenciju i valni broj, odnosi se ne samo na elektromagnetski val, već na bilo koji valni proces.

Disperzija objašnjava činjenicu da se duga pojavljuje nakon kiše (točnije, činjenicu da je duga višebojna a ne bijela).

Disperzija je uzrok kromatskih aberacija – jedne od aberacija optičkih sustava, uključujući fotografske i video objektive.

Cauchy je došao do formule koja izražava ovisnost indeksa loma medija o valnoj duljini:

Disperzija svjetla u prirodi i umjetnosti

Zbog disperzije mogu se uočiti različite boje.

• Duga, čije boje nastaju zbog disperzije, jedna je od ključnih slika kulture i umjetnosti.
• Zahvaljujući disperziji svjetla, moguće je promatrati obojenu "igru svjetla" na plohama dijamanta i drugih prozirnih fasetiranih predmeta ili materijala.
• U jednom ili drugom stupnju, efekti duge se često nalaze kada svjetlost prolazi kroz gotovo svaki prozirni objekt. U umjetnosti se mogu posebno pojačati i naglasiti.
• Rastavljanje svjetlosti u spektar (zbog disperzije) kada se lomi u prizmi prilično je česta tema u vizualnim umjetnostima. Primjerice, naslovnica albuma Dark Side Of The Moon Pink Floyda prikazuje lom svjetlosti u prizmi s razlaganjem na spektar.

vidi također

Književnost

• Yashtold-Govorko V. A. Fotografiranje i obrada. Fotografije, formule, termini, recepti. - Ed. 4., skr. - M.: Umjetnost, 1977.

Linkovi

Zaklada Wikimedia. 2010.

Pogledajte što je "disperzija svjetla" u drugim rječnicima:

Ovisnost indeksa loma n u VA o frekvenciji n (valnoj duljini l) svjetlosti ili ovisnost fazne brzine svjetlosnih valova o njihovoj frekvenciji. Posljedica D. s. razlaganje u spektar snopa bijele svjetlosti pri prolasku kroz prizmu (vidi SPEKTRI... ... Fizička enciklopedija

disperzija svjetla- Pojave uzrokovane ovisnošću brzine širenja svjetlosti o frekvenciji svjetlosnih titraja. [Zbirka preporučenih pojmova. Broj 79. Fizička optika. Akademija znanosti SSSR-a. Odbor za znanstveno i tehničko nazivlje. 1970] Teme… … Vodič za tehničke prevoditelje

disperzija svjetla- šviesos skaida statusas T sritis radioelektronika atitikmenys: engl. disperzija svjetlosti vok. Svjetlosna disperzija, f; Zerteilung des Lichtes, f rus. disperzija svjetla, f pranc. disperzija svjetla, f… Radioelektronikos terminų žodynas

disperzija svjetla- šviesos disperzija statusas T sritis fizika atitikmenys: engl. disperzija svjetlosti vok. Svjetlosna disperzija, f; Zerlegung des Lichtes, f rus. disperzija svjetla, f pranc. dispersion de la mière, f … Fizikos terminų žodynas

Ovisnost indeksa loma n tvari o frekvenciji ν (valnoj duljini λ) svjetlosti ili ovisnost fazne brzine (Vidi Fazna brzina) svjetlosnih valova o frekvenciji. Posljedica D. s. razlaganje u spektar snopa bijele svjetlosti pri prolasku... ... Velika sovjetska enciklopedija

Ovisnost indeksa loma n u va o frekvenciji svjetlosti v. U regiji frekvencije svjetlosti, za koje je v transparentan, n raste s porastom v normalnog d.s. U regiji frekvencije koje odgovaraju vrpcama intenzivne apsorpcije svjetlosti u polju, n opada s... ... Veliki enciklopedijski politehnički rječnik

Ovisnost apsolutnog indeksa loma tvari o valnoj duljini svjetlosti... Astronomski rječnik

Što biste željeli poboljšati ovaj članak?: Dodajte ilustracije. Pronađite i u obliku fusnota posložite poveznice na mjerodavne izvore koji potvrđuju napisano. Postavite karticu predloška koja je... Wikipedia

Ovisnost fazne brzine harmonijskih valova u sredstvu o frekvenciji njihova titranja. valna disperzija promatra se za valove bilo koje prirode. Prisutnost disperzije vala dovodi do izobličenja oblika signala (na primjer, audio impulsa) kada se širi u mediju... Veliki enciklopedijski rječnik